Page 1 of 6

[Kwantummechanica]

Posted: Thu Dec 17, 2009 9:58 am
by Mornië
Ik dacht al eens een topic aan te maken voor kwantum want Inge heeft al een vraagje!
Hoe kom je bij het laatste van de oplossingen voor werkblad 1 op die sinus bij die Fourier getransformeerde? (wrs triviaal voor jullie, maar Inge heeft dat niet gehad :( )

Posted: Fri Dec 18, 2009 11:18 am
by christophe
Yo!

Bedoel jij dat deel met cfr sinx/x

buitenzetten en dan via formule van Euler omrekenen naar sinus

Posted: Sat Dec 19, 2009 12:46 am
by christophe
aharonov bohm effect illustratie
best wel nice

http://demonstrations.wolfram.com/AharonovBohmEffect/

zijn allemaal wel nice
http://demonstrations.wolfram.com/topic ... s&limit=20

sommige illustreren dingen die we in kwantum gezien hebben en ook vaste stof

Posted: Fri Dec 25, 2009 10:40 am
by Shiro
Hoi daar!

Misschien een stomme vraag, maar kan iemand mij even uitleggen hoe we aan (2.4) op p.21 komen? En misschien ook hoe je daaruit die e-macht haalt?

Mercikes en nog een vrolijk kerstfeest!

Posted: Fri Dec 25, 2009 5:52 pm
by christophe
Hoe ge daar aan komt is hetzelfde gezever als bij de translatie operator

en de e macht is juist gedefinieerd als de limiet van n naar oneindig van 2.4 tot de n-de macht met dt = (t'-t0)/n , t'-t0 = ndt
check http://en.wikipedia.org/wiki/Exponential_function

en ik denk dat

U(t0 + (t'-t0)/n,t0)^n = U(t',t0)

intuïtief alsof ge een toestand n keer in de tijd laat toenemen met (t'-t0)/n dus eigenlijk met t'-t0

btw, ik ben al wat exp methoden aan het leren omdat ik daar maar 2 dagen voor heb.
weet iemand of er stukken wegvallen, buiten dat deel over communicatie in hfst 2 dat vervangen is door dat bundeltje

Posted: Fri Dec 25, 2009 6:46 pm
by ben
christophe wrote: maar ik wou vragen of iemand weet of er stukken wegvallen, buiten dat deel over communicatie in hfst 2 dat vervangen is door dat bundeltje
Woow! welk deel is door wat vervangen? (fuck, stomme lessen! Julie :D )

Posted: Sat Dec 26, 2009 2:49 pm
by christophe
Ben ik denk dat het eerder een uitbreiding is omdat dat deel heel archaïsch is.
er wordt bv. gesproken over heel snelle communicatie, terwijl dat nu eigenlijk heel traag is.

Posted: Sat Dec 26, 2009 4:17 pm
by ben
Ah wacht, is het die drie papieren over die converters?

Posted: Sun Dec 27, 2009 4:38 am
by Caro
Hey,

Ik heb dat boek van Sakurai J.J. op mijn computer staan. Als iemand dat nog wilt hebben dan zal ik dat doorsturen mits ze er een manier voor vinden, want het bestand is wel 70 mb groot.
x

Posted: Sun Dec 27, 2009 1:05 pm
by christophe
ben wrote:Ah wacht, is het die drie papieren over die converters?
nee dat gaat over ADC
het is een bundeltje over moderne I/O interfaces
vergelijking van USB/LAN tov de oude GPIB interface
voor communicatie tussen toestellen van uw experiment

Posted: Mon Dec 28, 2009 2:45 am
by amy
van experimentele viel hoofdstuk 7 ook weg geloof ik.

Posted: Mon Dec 28, 2009 3:52 am
by Caro
Misschien een stomme vraag, maar kan iemand mij even uitleggen hoe we aan (2.4) op p.21 komen? En misschien ook hoe je daaruit die e-macht haalt?
Je gebruikt eerst dat lim(dt->oneindig)U(to+dt,to) =1
Dan krijg je voor de tijdsevolutie operator de vorm
U(to+dt,to) = 1 - i*O(perator)dt, waarbij O hermitisch is.

En dan stellen ze O = H/h met als reden dat de hamiltoniaan de generator is van de tijdsevolutie (naar anologie met de Planck-Einstein relatie), maar dit zeggen ze in de cursus pas later.

Posted: Mon Dec 28, 2009 10:58 am
by christophe
amy wrote:van experimentele viel hoofdstuk 7 ook weg geloof ik.
nice! :D

Posted: Mon Dec 28, 2009 9:31 pm
by Mornië
Caro wrote:
Misschien een stomme vraag, maar kan iemand mij even uitleggen hoe we aan (2.4) op p.21 komen? En misschien ook hoe je daaruit die e-macht haalt?
Je gebruikt eerst dat lim(dt->oneindig)U(to+dt,to) =1
Dan krijg je voor de tijdsevolutie operator de vorm
U(to+dt,to) = 1 - i*O(perator)dt, waarbij O hermitisch is.

En dan stellen ze O = H/h met als reden dat de hamiltoniaan de generator is van de tijdsevolutie (naar anologie met de Planck-Einstein relatie), maar dit zeggen ze in de cursus pas later.
Humz ik heb dat op een beetje andere manier genoteerd tijdens de les, ik wou die oplossingsmanier ook eens doorgeven:

Je krijgt dus voor U(t0-dt, t0) = 1 - Operator*dt
maar eveneens moet dit gelden voor U^-1(t0, t0-dt) = hermitisch toegevoegde van U(t0-dt,t0)
zodat daaruit valt dat de hermetisch toegevoegde van Operator gelijk is aan -Operator zodat Operator anti-hermitisch is

Je bent dus op zoek naar een Operator die voorgesteld wordt door een hermitische operator H maal i (die het anti-hermitisch maakt) en dit nog eens gedeeld door hbar omwille van dimensionale redenen en zo komt men op deze voorstelling

Edit: belangrijk is hierin dat ze pas op het einde zullen merken dat diene 'H' de Hamiltoniaan is

Posted: Tue Dec 29, 2009 3:47 am
by amy
Caro wrote:Hey,

Ik heb dat boek van Sakurai J.J. op mijn computer staan. Als iemand dat nog wilt hebben dan zal ik dat doorsturen mits ze er een manier voor vinden, want het bestand is wel 70 mb groot.
x
In hoeverre is dat boek eens doornemen voor het examen handig? Want als er naar wordt verwezen is het altijd voor de zeer geïnteresseerde lezer. Mijn interpreatie is dus = niet echt kennen. Allez, ik dacht dat dat boek echt van een te hoog niveau ging zijn, of valt dat nog mee?